Введение. Изучение влияние звука на тела и процессы является основой для разработки технологии применения звука в производстве. Распространение звука в разнообразных средах приводит к проявлению различных эффектов, использование которых нашло применение в различных областях: от обработки материалов [1–2] до двигателестроения [3] и борьбы с шумом [4–6].Приемник звука, помещенный в поток, будет фиксировать изменения давления, которые вызываются приходящим звуком и обтеканием потоком тела приемника. Работа приемника звука в потоке будет зависеть от нестационарности потока и от явлений, возникающих в этом потоке. В случае, когда в среде распространяются скачки уплотнения, происходит взаимодействие скачков со звуковыми волнами. В результате взаимодействия меняются характеристики всех величин среды, что приводит к изменению и звуковых волн. В данной статье рассматривается обобщение на случай произвольной размерности задачи о взаимодействии звуковой волны, исходящей от монопольного источника звука, со скачком уплотнения [7, 8].Методология. Распространение звука в однородной среде рассматривается на основании уравнений, полученных линеаризацией уравнений Эйлера [9,10].Распространение звука в неоднородном стационарном потоке описывает уравнение Блохинцева [7]. Обобщённое уравнение Блохинцева (иногда его называют уравнением Блохинцева – Хоу [5]) позволяет с общих позиций подойти к решению задач аэроакустики, учесть не только источники и распространение звука в движущейся среде, но и взаимодействие звука с неоднородным потоком.Основная часть. Пусть ударная волна (прямой скачек уплотнения), лежащий в плоскости , движется в положительном направлении оси со скоростью . Навстречу ему распространяется звуковая волна (рис. 2).   Рис. 1 Схема взаимодействия звуковой волны с ударной волной  Воспользуемся уравнениями акустики неоднородной и движущейся среды для рассмотрения распространения звука[7]:  ,(1) ,(2) ,(3) , , .(4) В этих уравнениях исходное (невозмущенное) состояние среды описывается величинами  – скорость, давление, плотность и энтропия. Звук, как малые колебания, описывается величинами: – скорость звуковых  колебаний,  – давление звука,  – изменение плотности среды,  – изменение ее энтропии, происходящее при прохождении звуковой волны. Поскольку предполагается, что постоянны по обе стороны от скачка, то величинами пренебрегаем.  ,(5) ,(6) ,(7) , , .(8) В системе координат, связанной со скачком, для возмущений вида , где  –частота в новой системе, – волновой вектор, получим систему алгебраических уравнений:  (9) (10) (11)Система (9) -(11) позволяет получить два решения.Первое: , , , , .(12) В этой волне возмущения  и  независимы. Имеют место изменения плотности среды  и изменение энтропии . Равенство  означает, что волна не вызывает изменения давления в среде. Эта волна движется со скоростью, равной скорости движения среды, т.е. переносится средой. Поскольку завихренность , такого типа возмущение называют энтропийно-вихревой волной [11].Второе:  , , , .(13) Это решение представляет адиабатическую волну с частотой, сдвинутой эффектом Доплера.Таким образом, взаимодействие ударной волны с падающей спереди на нее плоской звуковой волной будет происходить следующим образом. Поскольку ударная волна движется по отношению к газу перед ней со сверхзвуковой скоростью, а за ней – с дозвуковой ( , )[12, 13], в результате взаимодействия позади поверхности разрыва образуются прошедшие энтропийно - вихревая и звуковая волны. Возмущения в газе 1 перед ударной волной согласно (12) будут  , , ,(14) где , индекс (΄) относится к падающей звуковой волне. В газе 2 позади ударной волны будут  , , .(15) Индексы (зв) и (энт) относятся к прошедшим звуковой и энтропийным волнам. Связь между возмущениями  и  получается из уравнения ударной адиабаты [14].Коэффициент прохождения равен, аналогично [11], будет равен  ,(16)где ,   и частные производные берутся вдоль адиабаты Гюгонио. При  знаменатель в (16) обращается в нуль, и ударная волна оказывается неустойчивой по отношению к периодичным вдоль поверхности разрыва возмущениям.Выводы. В ходе проведения исследований, исходя из уравнений неоднородной и движущейся среды, был выявлен характер прохождения звуковой волны через прямой скачек уплотнения. В результате взаимодействия звуковой волны с ударной волной образуются проходящие энтропийно -вихревая и звуковая волны. В проходящей звуковой волне происходит повышение давления. При этом при достижении определенных условий ударная волна может потерять устойчивость.*Работа выполнена в рамках Программы стратегического развития БГТУ им. В.Г. Шухова на 2012–2016 годы.